壁面射流边界条件在液滴与壁面碰撞时提供了多种反弹方向和速度。它适用于液滴冲击热壁面的情况，其中不会形成液膜，但液滴会根据其冲击特性在壁面上反射或粘附。液滴粒子的方向和速度由动量通量决定，该动量通量是撞击角$\phi$和韦伯数$\left(We\right)$的函数。参见图12.6：离散相的“壁面射流”边界条件（第497页）。

图12.6：离散相的“壁面射流”边界条件

壁面射流型边界条件假设了与无粘性射流冲击固体壁面的类比。方程12.202显示了轴对称冲击的解析解，假设了液膜高度$\left(H\right)$作为液滴离开冲击角$\left(\Psi \right)$的经验函数的表达式。

$$H\left(\Psi \right)=H_{\pi }{e}^{\beta \left(1-\frac{\Psi }{\pi }\right)}$$

其中，$H_{\pi }$ 表示在 $\Psi =\pi$ 处的薄片高度，$\beta$ 是一个由质量和动量守恒确定的常数。一个液滴以 $\Psi$ 到 $\Psi +\delta \Psi$ 之间的角度离开撞击点的概率，可以通过对 $H\left(\Psi \right)$ 的表达式进行积分来求得。

$$\Psi =-\frac{\pi }{\beta }\ln \left[1-P\left(1-e^{-\beta }\right)\right]$$

其中，$P$ 是一个介于0和1之间的随机数。$\beta$ 的表达式在Naber和Reitz的文献[468]（第1084页）中给出，如下所示：

$$\sin \left(\phi \right)=\frac{e^{\beta }+1}{\left(e^{\beta }-1\right)\left(1+{\left(\frac{\pi }{\beta }\right)}^2\right)}$$

Fluent 采用了一种简化的表达式来从公式 12.204计算 $\beta$。