气泡脱离直径

气泡脱离直径确定气泡离开成核点时的直径。

这是在过冷沸腾中确定蒸发率的三个因子中的第二个（请参见 Eqn. (2110)）。下图说明了此参数：

为计算气泡脱离直径，实施了以下方法：

可以研究标准子模型和用户子模型的各种组合，但以下两种组合均可合理估计蒸发率：

默认选项是使用 Tolubinsky Kostanchuk 脱离直径，取决于默认成核密度子模型。

Tolubinsky Kostanchuk 方法

Tolubinsky Kostanchuk 模型 [556] 基于液体过冷关联气泡脱离直径：

图 1. EQUATION_DISPLAY

d_{w} = d_{0} \exp [- \frac{Δ T_{s u b}}{Δ T_{0}}]

(2150)

其中：

图 2. EQUATION_DISPLAY

Δ T_{s u b} = T_{s a t} - T_{l}

(2151)

Kocamustafaogullari 方法

正如 Hibiki 和 Ishii 所提到的那样[473]，通常将室温值用于工作流体与表面之间的接触角。实际上，整体模型标定中的其他位置与温度相关。

Kocamustafaogullari 模型 [487] 根据重力和表面张力之间的力平衡关联脱离直径，通过密度比进行修正，使其可用于各种各样的压力。此模型计算如下：

图 3. EQUATION_DISPLAY

d_{w} = d_{1} θ {(\frac{σ}{g Δ ρ})}^{0.5} {(\frac{Δ ρ}{ρ_{g}})}^{0.9}

(2152)

其中：

Unal 方法

Unal [561] 提出了半机械气泡脱离直径模型，用于水的过冷泡核沸腾流。该模型假设气泡在气泡底部同时发生微层蒸发，并在顶部冷凝。当气泡达到最大尺寸时，它将脱离加热壁面。气泡脱离直径受压力、壁面材料、壁面过热和局部液体过冷影响。

此模型适用于低压和高压条件下相对较大的气泡。

图 4. EQUATION_DISPLAY

d_{w} = \begin{matrix} \frac{2.42 \times 10^{- 5} P^{0.709} a}{\sqrt{b ϕ}} \end{matrix}

(2153)

其中：

图 5. EQUATION_DISPLAY

\begin{matrix} a = \frac{T_{w} - T_{s a t}}{2 λ_{\lg} ρ_{g}} \sqrt{\frac{k_{w} ρ_{w} c_{p w}}{π}} \\ b = \frac{Δ T_{s u b}}{2 (1 - ρ_{g} / ρ_{l})} \\ ϕ = {\begin{matrix} {\begin{matrix} (v_{l} / v_{0}) \end{matrix}}^{0.47} & v_{l} \geq v_{0} \\ 1 & v_{l} < v_{0} \end{matrix}} \end{matrix}

(2154)

和：