永磁曲线拐点通量密度

曲线拐点通量密度是永久磁铁内的通量密度值，低于此值时，消磁过程变为不可逆转。

当场 $\mathbf{H}$ 为非零时，永磁体中的磁通量密度 $\mathbf{B}$ 随场线性变化，如下所示：

$\mathbf{B}$ 和 $\mathbf{H}$ 之间的关系被称为磁本构关系。

当磁场 $\mathbf{H}$ 与磁化方向（剩磁方向）相反时，磁通密度幅值会减小（这被称为消磁过程）。当磁体消磁强度很大时，本构关系的线性度不再保持，磁体会发生不可逆转的变化。此不可逆的消磁的结果是，在移除外部场后，磁体通量密度不会返回到其原始剩磁值。该永磁体内通量密度值（低于此值时消磁过程变为不可逆转）被称为曲线拐点通量密度。

磁体的曲线拐点通量密度 ${\mathbf{B}}_k$ 可以取决于温度。如果磁体的剩磁 ${\mathbf{B}}_r$ 或磁导率 $\mu$ （或两者）取决于温度 $T$ ，则可以从标准曲线拐点通量密度 ${\mathbf{B}}_{sk}$ 、标准温度 $T_s$ 、剩磁 ${\mathbf{B}}_{sr}$ 和磁导率 ${\mu }_s$ 获得曲线拐点通量密度。

其中， ${\mathbf{S}}_{\alpha }=\frac{{\mathbf{B}}_r}{{\mathbf{B}}_{sr}}$ 为本质通量密度标度， ${\mathbf{H}}_{sk}=\frac{{\mathbf{B}}_{sk}-{\mathbf{B}}_{sr}}{{\mu }_s}$ 为标准温度曲线拐点场强， ${\mathbf{S}}_{\beta /\alpha }=\frac{{\mathbf{S}}_{\beta }}{{\mathbf{S}}_{\alpha }}$ 强度/本质通量标度比， ${\mathbf{S}}_{\beta }=\frac{{\mathbf{H}}_k}{{\mathbf{H}}_{sk}}$ 为场强比率， ${\mathbf{H}}_k=\frac{{\mathbf{B}}_k-{\mathbf{B}}_r}{\mu }$ 为曲线拐点场强。实际上，由于模型和测量错误，物理量 ${\mathbf{S}}_{\beta /\alpha }$ 从上下两方给定限值（当 $\frac{1}{{\mathbf{S}}_{\max }}\le \frac{{\mu }_s-{\mu }_0}{\mu -{\mu }_0}\le {\mathbf{S}}_{\max }$ 取 ${\mathbf{S}}_{\max }=5$ 的一些极值时）。

仅当 $\mu >{\mu }_0$ 时，此值才为有限。

当剩磁和磁导率都与温度无关时，曲线拐点通量密度等于标准曲线拐点通量密度 ${\mathbf{B}}_k{|}_{\{B_r,\mu \}}={\mathbf{B}}_{sk}$ 。如果只有导磁率与温度相关，则 ${\mathbf{S}}_{\alpha }{|}_{B_r}=1$ ， ${\mathbf{B}}_k{|}_{B_r}={\mathbf{B}}_{sk}+({\mathbf{S}}_{\beta /\alpha }-1){\mathbf{H}}_{sk}{\mu }_0$ 。如果只有剩磁与温度相关，则 ${\mathbf{S}}_{\beta /\alpha }{|}_{\mu }=1$ 和 ${\mathbf{B}}_k{|}_{\mu }={\mathbf{S}}_{\alpha }{\mathbf{B}}_{sk}$ 。