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在这些结果中，也许最重要的便是紧挨壁面的气泡大小预测，它显示在 Near-Wall Bubble Size 绘图中。在这些条件下，气泡大约以 50 微米的大小脱离。在水仍然严重过冷的地方，S-Gamma 模型预测紧挨壁面的气泡大小由于冷凝而立即变得更小。一旦液体过冷足够小（液体温度趋于饱和），局部冷凝率不再与壁面蒸发率平衡。在壁面上的此点，净蒸汽产生开始，同时气泡大小由于聚结而开始上升。

Near-Wall Bubble Size 绘图如下所示：

沸腾建模的一些其他兴趣点有：

• 在此计算中，近壁面体积分数在壁面附近达到 0.8 的水平。这一结果可能并不确实，可通过调整模型进行修改。但是，由于对操作压力非常高的细管进行测量存在困难，因此 Bartolemei (1967) ([971]) 和 Bartolemei (1982) ([972]) 数据未提供任何信息来支持对径向分布的调整。

• 气泡脱离频率是一个基本上取决于脱离大小的简单模型，因此在此常数特性计算中也是一个常数。

• 气泡影响壁面面积分数显示如何在充分发展的对流热传递和气泡导致的淬火热流量之间分区壁面和流体相之间的热流量。最初，此分数很小，因为各气泡成核位置离得很远，但是随着壁面过热使活动位置数增加而上升。

• 成核密度绘图显示活动位置数的快速变化，壁面过热的变化非常小。正是壁面沸腾模型中心地带的这种行为快速提高了热传递，并且让壁面过热沿沸腾壁面相对均匀。